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之前介紹JIS日標不銹鋼截止閥標準，現在介紹開關閉路閥的壓頭損失 閉路閥的壓頭損失 開關閉路閥的壓頭損失 閉路閥的壓頭損失 開關閉路閥的壓頭損失 開關閥的壓頭損失 開關閉路閥 電動閥的壓頭損失 電動壓力閥門損失

    {PG -介質流量影響的修正系數IPD-閥門尺寸（直徑）影響的修正系數
    由于閉路閥中的介質分不可壓縮的介質（液體）和可壓縮的介質（氣體或蒸汽），可以對這些介質壓頭損失的計算也各有不同。
3.2.1  不可壓縮的液體介質
    在這種情況下，通常取8=1，管路中輸送的常是粘度較小的液體，此時取砂，：1，則式(3-7)的形式為
    △p=f專。IOp    (3-8)
    【例】試求水的流量g。= 80rri3/h，DN= lOOmm閥門的壓力降，閥門的阻力系數f：4.5。
    解：求管道內介質的流速：
    2
    △p=f去’IOp=4.5×吳萬酉×10×o．001 MPa：o．0184MPa
    實驗結果證明，只有當溫度較低時，6=1。隨著溫度的升高8值就不等于13。當溫度接近于沸點時，6值就接近于蒸汽的數值。不同的介質，臨界壓力降壘也不同．當超過臨界壓力降時，
    Pi壓力的增高不會使流速增大。對于不同的結構，Ap+不同的值。
    Pi對于柱塞形閥瓣的雙座調節閥，用水做試驗，當f：20℃時，Ap。o．76，式中p，按大氣
    Pi壓計算。對節流孔板的試驗證實，用水試驗同樣有臨界壓力降。在這里應該區分下列情況（圖3-13）。1)壓力降的第1范圍：p2 >0.9，Ap<o．1Pi圖3-13當壓力比魯增大時，從噴嘴中流出的氣體的流量變化

    1．壓力降的第1范圍
    上海申弘閥門有限公司主營閥門有：截止閥,電動截止閥由氣體動力學的定律得知，在已知的局部阻力下，氣體的流速未造成很大壓力差( Ap<0. 1Pi)時，氣體的流動條件與不可壓縮的液體的流動條件差別不大。在這種情況下，可利用不可壓縮的液體的方程式，即取6：1，這對于工程應用來講是*足夠的。當壓力降Ap<o．lp，時，即壓力降的第1范圍極限，應用式(3-6) -式(3-8)。
    計算管道內介質的zui大流速穢一，在此速度時，該局部阻力和工況條件（壓力、介質）下的壓
力降不超出第1范圍的極限條件，只有在zui大壓力降時才會產生zui大流速，因此，將Ap=o．1Pi
的值代入式(3-8)得由此因為管道內介質的實際流速，在所研究的條件點是V1< Vmax；下未超過移，所以壓力降的第1范圍的特

2．壓力降的第Ⅱ范圍
這里，氣體流過閥瓣后的膨脹現象對氣體的流動影響較大，所以應予以考慮。當Pi減小時，縮小截面中的氣體流速增大，當臨界壓力比為墮=Z時達到zui大值，氣體從噴嘴流出時，‘臨界壓力比可按下式確定：
    與臨界壓力比Z相應的壓力p：稱為臨界壓力，用p。表示。而與臨界壓力比相應的速度稱為臨界速度，并用口。表示。
    對于空氣和雙原子氣體（氧、氫、氮、一氧化碳、一氧化氮、氯化氫），其等熵指數K =1.4，這時Z =0. 53（更的值為Z=0. 528）。對于過熱蒸汽及三原子氣體，K=1.3，2=0.55。
    上述Z值適用于氣體從噴嘴流出的場合，并不*符合閥門的工作條件，因閥門阻力的變化是靠改變閥座孑L的截面積來實現。試驗結果表明，隨著介質流動條件的改變，其Z值亦發生變化。如從孔板（帶銳邊的孔）流出時，對于空氣Z值為0. 04（從噴嘴流出時Z=0.528），對于過熱蒸汽Z值為0. 13（從噴嘴流出時Z=0. 546）。
    可以預見，對于不同結構的閥門，其Z值將是不同的，例如，帶空心窗形閥瓣調節閥的Z值應近似于經孔板流出的值。對柱塞形閥瓣調節閥的Z值（當調節閥的開度很小時）則應近似于從噴嘴流出的Z值。
    試驗表明，對于空氣安全閥采用Z =0.3 -0.4是可能的，而對于閉路閥，氣體的等熵指數K =1.2 -1.6。在節流閥、柱形閥瓣調節閥中，當閥門開度大時，臨界壓力比接近于理論值，zui口2=0.5。如果近似地采用這個值梅有如下關系。
   在壓力降的第Ⅱ范圍內，當介質在閉路閥閥座孔內的流速達到臨界值時，管道內介質的zui大流速穢。。將出現在壓力降的第Ⅱ范圍：

    將K=1.4代入后，得出空氣和雙原子氣體的臨界流速公式：
    取R= 29. 27，得出在￡=20CC時的臨界速度：
    VL=3.38×以豇甄-273 +20) m/s=3.38×撕麗llm/s =313m/s
    下面計算閉路閥或調節閥內的壓力降還未超出第Ⅱ范圍時，管內介質的zui大流速口。。。
    為此可應用式(3-13)：
    △pL= 8BC蘭；ב10Pi    (3-13)
    式中Ap。和6。在臨界壓力比p2：z時的Ap和6值相符合，因為在閥座開啟截面（閥門的zui
    Pi窄截面）內介質的流速達臨界值穢。時，才會產生第Ⅱ范圍的zui大流速口。
  ApL值用下述方法確定：因此，ApL=(Pi -P：)L=p，(1-Z)。當2=0.5時，Ap。=0.Sp，。
  可將絲=o．5和△p =0. 5Pi值代入式(3-12)的窮法計算系數8max，其結果為6：2.1。
  將求出的數值Ap。和6。。值代人式(3-13)得Vmaxn =6. 84 x
    因為管道內介質的實際流速穢，，在研究的條件下大于凹，但是不應該超過w，因此，對于壓力的第Ⅱ范圍而言，表現的特點是：

    3．壓力降的第Ⅲ范圍
    在閥座孑L的開啟截面內氣體的流速不會高于臨界流速，閥前壓力p，的增加不會引起閥座孔狹窄截面處流速的增高（圖3-13），而且管道內介質流速趨向穩定，相當于在阻力系數f和給定氣體狀態下局部阻力所造成的臨界壓力比。與本文相關的產品有不銹鋼波紋管密封安全閥